По условию задания греющая и нагреваемая среды однотипны, поэтому не имеет принципиального значения, в каком пространстве будет течь греющая или нагреваемая среда. Пусть в трубном пространстве течет греющая среда (будем обозначать ее индексом 1), а в межтрубном – нагреваемая (будем обозначать ее индексом 2).

По условию задания температура на выходе нагреваемого теплоносителя выше температуры на выходе греющего теплоносителя и значит, в качестве схемы движения теплоносителей выбираем противоток.

Выберем скорости движения теплоносителей из допустимого диапазона (для греющей среды м/с, для нагреваемой среды м/с)

м/с;

м/с.

Найдем средние температуры теплоносителей:

,

.

Все теплофизические свойства теплоносителей при их характерных температурах приведены в приложении А.

Определим режим движения в трубном пространстве:

, (1.1)

где – средняя скорость теплоносителя в трубном пространстве, м/с;

– внутренний диаметр трубок, м;

– коэффициент кинематической вязкости жидкости при температуре t1, м2/с.

.

Так как число Рейнольдса меньше, чем 2300, то режим течения ламинарный.

Определим режим движения в межтрубном пространстве:

, (1.2)

где – средняя скорость теплоносителя в межтрубном пространстве, м/с;

– наружный диаметр трубок, м;

– коэффициент кинематической вязкости жидкости при температуре t2, м2/с.

Так как число Рейнольдса меньше, чем 2300, то режим течения ламинарный.